電子の比電荷 (electoron specific charge)

電気素量 ${\displaystyle e}$ ${\displaystyle 〔\text{C}〕}$ と電子の質量 ${\displaystyle m}$ ${\displaystyle 〔\text{kg}〕}$ の比 ${\displaystyle e/m}$ ${\displaystyle 〔\text{C/kg}〕}$ を電子の比電荷 (electron specific charge)といい，その値は

${\displaystyle \frac{e}{m}=1.758820\times {10}^{11}\text{C/kg}}$

である．

＜電子の比電荷の測定（J. J. トムソンの実験）＞

希薄な気体の入ったガラス管内の陰極線に電場や磁場を加える実験において，陰極から飛び出した質量 ${\displaystyle m}$ ${\displaystyle 〔\text{kg}〕}$ ，電気量 ${\displaystyle -e}$ ${\displaystyle 〔\text{C}〕}$ の電子が，これらの電場や磁場に垂直に速さ ${\displaystyle v_0}$ ${\displaystyle 〔\text{m/s}〕}$ で入射する場合を考える．

● 電場への入射

図1のように電極間の一様な電場（強さ ${\displaystyle E}$ ${\displaystyle 〔\text{N/C}〕}$ ）に入射した電子は，電場が加わっている長さ ${\displaystyle l}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ の区間において，電場と逆向き（ ${\displaystyle x}$ 軸の正の向き）に一定の大きさ ${\displaystyle F=eE}$ ${\displaystyle 〔\text{N}〕}$ の静電気力を受け，放物運動（等加速度運動）を行う．電子は電場を抜け出た後，電極の端から ${\displaystyle L}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ の位置に入射方向と垂直に置かれた蛍光板の点 ${\displaystyle \text{P}}$ に衝突し，輝点を生じる．

電子が電場を通過する時間 ${\displaystyle t_1=l/v_0}$ ${\displaystyle 〔\text{s}〕}$ ， および加速度の ${\displaystyle x}$ 成分 ${\displaystyle a_x=eE/m}$ ${\displaystyle 〔{\text{m/s}}^{\text{2}}〕}$ より，電子が電場を抜け出た瞬間の速度の ${\displaystyle x}$ 成分 ${\displaystyle v_x}$ ${\displaystyle 〔\text{m/s}〕}$ は

${\displaystyle v_x=a_x{t}_1}$ ${\displaystyle =\frac{eE}{m}·\frac{l}{v_0}}$ ${\displaystyle =\frac{eEl}{m{v}_0}}$

であり， ${\displaystyle x}$ の変位 ${\displaystyle x_1}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ は

${\displaystyle x_1=\frac{1}{2}{a}_x{t}_1^2}$ ${\displaystyle =\frac{1}{2}·\frac{eE}{m}·{\left(\frac{l}{v_0}\right)}^2}$ ${\displaystyle =\frac{eE{l}^2}{2m{v}_0^2}}$

である．電場を出てから点 ${\displaystyle \text{P}}$ に達するまでの時間は ${\displaystyle t_2=L/v_0}$ ${\displaystyle 〔\text{s}〕}$ であり，その間，電子は等速直線運動をするため， ${\displaystyle x}$ 方向の変位 ${\displaystyle x_2}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ は

${\displaystyle x_2=v_x{t}_2}$ ${\displaystyle =\frac{eEl}{m{v}_0}·\frac{L}{v_0}=\frac{eElL}{m{v}_0^2}}$

である．よって， ${\displaystyle \text{P}}$ の位置は

${\displaystyle x=x_1+x_2}$ ${\displaystyle =\frac{eE{l}^2}{2m{v}_0^2}+\frac{eElL}{m{v}_0^2}=\frac{eEl}{m{v}_0^2}\left(L+\frac{l}{2}\right)}$ ${\displaystyle \cdots \left(1\right)}$

となる．

● 磁場への入射

図2のように，一様な磁場（図面奥から手前の向きに，強さ ${\displaystyle B}$ ${\displaystyle 〔\text{T}〕}$ の磁束密度）に垂直に入射した電子は，磁場が加わっている長さ ${\displaystyle l}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ の領域（淡緑部）において，磁場から大きさ ${\displaystyle F=e{v}_{0}B}$ ${\displaystyle 〔\text{N}〕}$ のローレンツ力を受けて半径 ${\displaystyle R}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ の等速円運動を行う．ローレンツ力が向心力となっているので，電子の運動方程式（の動径方向成分）は

${\displaystyle m\frac{v_0^2}{R}=e{v}_{0}B}$

であり，半径は

${\displaystyle R=\frac{m{v}_0}{eB}}$

と表される．電子が磁場を抜け出た瞬間の ${\displaystyle y}$ 方向の変位を ${\displaystyle y_1}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ とすると，三平方の定理より

${\displaystyle R^2-{\left(R-y_1\right)}^2=l^2}$ ${\displaystyle \Rightarrow y_1\left(2R-y_1\right)=l^2}$

であり，軌道の曲げられ方が十分小さい（ ${\displaystyle R}$ に比べて ${\displaystyle y_1}$ が十分に小さい）場合には

${\displaystyle y_1=\frac{l^2}{2R-y_1}}$ ${\displaystyle \approx \frac{l^2}{2R}=\frac{eB{l}^2}{2m{v}_0}}$

と表せる．磁場を出てから蛍光板の点 ${\displaystyle \text{Q}}$ に達するまでの間，電子は等速直線運動をするので， ${\displaystyle y}$ 方向の変位 ${\displaystyle y_2}$ ${\displaystyle 〔\text{m}〕}$ は

${\displaystyle y_2=L\tan \theta =L\frac{l}{R-x_1}\approx \frac{lL}{R}}$ ${\displaystyle =\frac{eBlL}{m{v}_0}}$

となる．よって点 ${\displaystyle \text{Q}}$ の位置は

${\displaystyle y=y_1+y_2}$ ${\displaystyle =\frac{eB{l}^2}{2m{v}_0}+\frac{eBlL}{m{v}_0}}$ ${\displaystyle =\frac{eBl}{m{v}_0}\left(L+\frac{l}{2}\right)}$ ${\displaystyle \cdots \left(2\right)}$

となる． ${\displaystyle v_0}$ , ${\displaystyle l}$ , ${\displaystyle L}$ は式 ${\displaystyle \left(1\right)}$ , ${\displaystyle \left(2\right)}$ で同じ値を取るものとして，この2式から ${\displaystyle v_0}$ を消去すると

${\displaystyle \frac{y^2}{x}=\frac{e{B}^{2}l}{mE}\left(L+\frac{l}{2}\right)}$ ${\displaystyle \Rightarrow }$ ${\displaystyle \frac{e}{m}=\frac{2E}{B^{2}l\left(2L+l\right)}·\frac{y^2}{x}}$ ${\displaystyle \cdots \left(3\right)}$

が求まる．

したがって，電子と電場に入射する速さと磁場に入射する速さを同じ値（ ${\displaystyle v_0}$ ）に設定し，蛍光板に衝突した位置 ${\displaystyle x}$ ， ${\displaystyle y}$ を測定することによって，式 ${\displaystyle \left(3\right)}$ から電子の比電荷を見積もることができる．比電荷は陰極の金属や管内の気体の種類によらず常に一定の値 ${\displaystyle e/m=1.758820\times {10}^{11}}$ ${\displaystyle \text{C/kg}}$ をとり，金属には共通の電子が含まれていることが分かる．

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最終更新日： 2025年11月12日